ИСТИНА

В докладе говорится о формировании излучения в солнечной вспышке 21 апреля 2017 г. в бальмеровских линиях водорода Hα, Hβ, Hε, а также в резонансной (λ=3968 А) и инфракрасной (λ=8542 А) линиях кальция. Яркая резонансная линия кальция по сравнению с Hα (соответствующие потоки F составили около 5•10^6 и 7•10^6 эрг/см2/с), а также крутой бальмеровский декремент (F(Hα)/F(Hβ) ≈ 4) потребовали применить два механизма излучения. Во-первых, джоулев нагрев газа; во-вторых, нестационарное высвечивание позади фронта слабой ударной волны. Детали расчетов, связанные с процессами заселения и опустошения дискретных уровней при джоулевом нагреве, описаны нами в работах [1,2]. В режиме нестационарного высвечивание мы считаем, что после прохождения вязкого скачка плотность и температура газа меняется по адиабате Гюгонио. При этом населенности дискретных уровней и состояние ионизации газа сразу за вязким скачком не изменяются. Мы проводим расчеты в однотемпературном приближении. При вычислении скорости охлаждения учитываем водород, ион кальция CaII, нейтральный и однажды ионизованный магний. В качестве входных параметров для данной задачи мы взяли скорость натекания невозмущенного газа на фронт (значения взяты в диапазоне от 10 до 25 км/с) и концентрацию невозмущенного газа (диапазон значений от 1012 до 1013 см-3). Время высвечивания за фронтом ударной волны мы ограничили отрезком 1 мин, за это время слабо проявляется стационарное свечение, связанное с фотосферной подсветкой. Оказалось, что населенность верхнего уровня резонансного перехода CaII очень мало отличается от своего квазистационарного значения, при этом третий и четвертый уровень атома водорода недонаселен в несколько раз по сравнению с квазистационарным режимом. Итак, наблюдаемые потоки в пяти линиях удалось объяснить только сочетанием двух рассмотренных режимов. При этом линии бальмеровской серии формируются в основном за счет джоулева нагрева, а линии иона кальция ― путем высвечивания газа за фронтом ударной волны.