ИСТИНА

После появления современных спектральных и фотометрических наблюдений вспышек красных карликовых звёзд (Р.Е. Гершберг, S.L. Hawley, Б.Е. Жиляев и др.) одной из ключевых проблем физики звёздных вспышек явилась необходимость самосогласованной теоретической интерпретации происхождения NUV-, "голубого" и "красного" компонентов континуума, а также — долгоживущего излучения в линиях бальмеровской серии HI. Наблюдения мощных вспышек dMe звёзд (Kowalski et al., 2013) свидетельствуют о существовании во время фазы затухания вспышек двух областей с различной временной динамикой: одна остывает быстрее, а другая — медленнее (Mendoza et al., 2022). Кроме того (Гершберг, 2005), наилучшее согласие теоретических (для различных механизмов излучения) и наблюдаемых показателей цвета звёздных вспышек достигается для комбинации короткоживущего квазичернотельного излучения вблизи максимума блеска вспышки, соответствующего в голубой области спектра планковской кривой с T порядка 1 эВ, и долгоживущего излучения водородной плазмы с температурами и плотностями несколько выше, чем в невозмущённой хромосфере. Также, непосредственно после максимума блеска вспышек происходит быстрое охлаждение плазмы (Гершберг, 2014), "голубой" и "красный" компоненты оптического континуума демонстрируют связь между собой, причём, красный компонент доминирует во время фазы медленного угасания. Наконец, в максимуме блеска вспышек наблюдаются пологие и даже инверсные бальмеровские декременты характерные для слоя плотной водородной плазмы вблизи состояния ЛТР (Гринин, 1984). Эти результаты — ключевые требования к теоретической интерпретации оптических спектров вспышек dMe звёзд. В докладе аргументируется, что приведённым наблюдательным данным соответствует "синтез" модели Гринина и Соболева (1977), свидетельствующей о локализации непрерывного оптического излучения звёздных вспышек вблизи фотосферы звезды, и модели Костюк и Пикельнера (гидродинамический и излучательный отклик хромосферы красного карлика на импульсный нагрев). Обоснована возможность применения неподвижного однородного изотермического плоского слоя водородной плазмы для приближённого анализа характеристик непрерывного излучения хромосферных конденсаций в газодинамических моделях вспышек ("мгновенный" снимок). Показано, что утверждение о прозрачности в оптическом континууме такого слоя в расчётах, выполненных Косовичевым и др. (1980), не противоречит результатам численного моделирования Allred et al. (программный пакет RADYN). Акцентировано внимание на роль давления магнитного поля, препятствующего сжатию газа на два порядка в результате высвечивания за фронтом нестационарной хромосферной ударной волны (температурная волна II рода). Показана определяющая роль газодинамических процессов и учёта теплопроводности по сравнению с процессами, происходящими в зоне высвечивания (тепловой релаксации). В заключительной части доклада аргументируется, что интерпретация "белого" континуума звёздных вспышек Kowalski et al. (2015), использующая экстремально высокий поток энергии в пучке ускоренных электронов, противоречит приведённым выше результатам наблюдений. А именно, такой подход: приводит к сокращению "времени жизни" бальмеровских линий HI, не даёт объяснение физической природы красного компонента оптического континуума мощных звёздных вспышек, равно как и континуума слабых вспышек — с планковской температурой в максимуме блеска порядка 0.5 эВ (Жиляев и др., 2012), предсказывает инверсный градиент плотности в возмущённой хромосфере красного карлика, что, в свою очередь, свидетельствует о "перегреве" плазмы.